氣體分子靜止論根底
1.在于失調(diào)狀態(tài)的現(xiàn)實(shí)氣體分子，其熱靜止進(jìn)度的散布遵從麥克斯韋進(jìn)度散布定理。氣體分子熱靜止率介于v～v+dv之間的多少率為
dN/N=F（v）dv=4π（mo/2πkT）3/2·exp·（-mov2/2kT）·v2dv(9)
式中F（v）是速率v（m/s）的陸續(xù)因變量，稱為速率散布因變量。mo=M/NA，為一個(gè)氣體分子的品質(zhì)(kg)。
利用速率散布因變量，能夠劃算出反映分子熱靜止強(qiáng)度的三種特色速率。最可多少速率vm是在氣體分子所存在的各族相反熱靜止進(jìn)度中涌現(xiàn)多少率最大的進(jìn)度，即與F(v)最大值絕對(duì)應(yīng)的v值；所有氣體分子熱靜止進(jìn)度的算術(shù)均勻值叫算術(shù)均勻進(jìn)度v；把所有氣體分子的進(jìn)度的平方加起來，而后被分子總和除，再開方就失去均方根進(jìn)度vs。它們的劃算公式如次：
2．現(xiàn)實(shí)氣體的壓力根本公式，將氣體分子宏觀熱靜止的強(qiáng)弱間接與直觀上的氣體壓力定量聯(lián)絡(luò)起來：
P=1/3(nmovs2=1/3(pvs2)(11)
3．氣體中一個(gè)分子與其它分子每陸續(xù)二次碰撞之間所流經(jīng)的行程稱為自在程，自在程有長有短，差距很大，但一大批自在程的統(tǒng)計(jì)均勻值卻是定然的，稱為均勻自在程頁λ(m)。繁多品種氣體分子的均勻自在程為(12-見下文)
那末是含有k種成份的混合氣體，則(13)
式中σ是氣體分子的無效直徑(m)，下標(biāo)l、j別離代辦第1、j種氣體成份的參數(shù)。
還可界說電子和離子在氣體中靜止的均勻自在程λe和λi(m)。須要強(qiáng)調(diào)注明的是，那里所說電子或離子的自在程，是指電子或離子在氣體中靜止時(shí)與氣體分子陸續(xù)二次碰撞間所流經(jīng)的行程，而沒有思忖電子或離子自身之間的碰撞，因而電子和離子均勻自在程劃算式中涌現(xiàn)的都是氣體分子的參數(shù)，而與電子或離子的空間密度無干。(14)(15)
4．氣體分子的某一次自在程取值徹底是隨機(jī)的，但一大批自在程的長短散布卻遵從定然的統(tǒng)計(jì)法則。氣體分子自在程大于一給定長短χ的多少率為(16)
相似地可得出，電子或離子在氣體中靜止的自在程大于一給定長短χ的多少率為(17)(18)
利用這種散布法則，聯(lián)合均勻自在程劃算公式(12)～(15)，能夠劃算出做定向靜止的波束流穿過空間氣體時(shí)的消散率，或依據(jù)所限定的消散率確定空間氣體所務(wù)必達(dá)成的真空度。
比如：一臺(tái)離子束真空設(shè)施中，高能離子流由離子源射向25cm處的靶，若務(wù)求離子流與真空室內(nèi)殘余氣體分子碰撞的消散率小于5％，那么熱度為27oC的殘余氣體壓力應(yīng)為多少？
依據(jù)題意，可知當(dāng)χ=O.25m時(shí)，務(wù)求Pi(λi＞χ)≥1％～5％，由(18)式，解出exp(-0.25/λi)≥0.95，則λi≥0.25/(-ln0.95)，即λi≥4.87m。再將爾后果代入(15)式得kT/πσ2p≥4.87m；取大氣的分子無效直徑σ=3.72×10-10m，則務(wù)求殘余氣體壓力p≤1.38×10-23×300/(π×3.722×10-20×4.87)，即p≤1.95×10-3Pa。
5．對(duì)于氣體分子對(duì)所接觸液體名義(如容器壁)的碰撞問題，能夠從入射位置和入射單位二上面加以探討。若一平面角dw與面積元ds的法線間的夾角為θ，則單位工夫內(nèi)由dw位置飛來碰撞到ds上的氣體分子數(shù)目dNθ與cosθ成反比，這就是通常所說的余弦定理：(19)
單位工夫內(nèi)碰撞在液體名義單位面積上的氣體分子數(shù)目稱為氣體分子對(duì)名義的入射率ν(m-2s-1)，其劃算式為：(20)
依據(jù)失調(diào)狀態(tài)的假如，氣體分子飛離液體名義時(shí)的位置散布及單位應(yīng)與入射相統(tǒng)一，因而仍可按式(19)、(20)劃算。克努曾余弦反照定理還注明，不管氣體分子的入射位置怎么
其反照都遵從(19)式的余弦法則。
6．那末兩個(gè)相連通的真空容器熱度相反，那么外部氣體達(dá)成狀態(tài)失調(diào)時(shí)的參數(shù)也會(huì)有差距。在低真空條件下，即粘滯流態(tài)時(shí)，二容器的失調(diào)條件是壓力相當(dāng)，二容器內(nèi)氣體壓力、熱度及分子數(shù)密度間關(guān)系為：
p1=p2和n1/n2=T2/T1(21)
在高真空條件下，即分子流態(tài)時(shí)，二容器內(nèi)氣體達(dá)成能源失調(diào)的條件是在連通處的入射率γ相當(dāng)，從而無關(guān)系：（22）
這種因?yàn)闊岫认喾炊鴮?dǎo)致氣體固定，失調(diào)時(shí)產(chǎn)生壓力梯度的景象，稱為熱流逸景象。它會(huì)給真空測量帶來誤差。比如某真空電阻爐熱場區(qū)熱度為1800K，經(jīng)過細(xì)管聯(lián)接的真空規(guī)管作業(yè)在300K熱度下，若規(guī)管測得壓強(qiáng)為2×10-4Pa，則可由(22)式算得爐內(nèi)的實(shí)在氣體壓力為(22-1)真空物理根底:
羅茨水環(huán)真空機(jī)組、羅茨旋片真空機(jī)組
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